创建时空可变系多线矢物理学（40）(3)光子在引力作用下运动方向的偏折

（接（39）

按[基矢系0]，取小量KM(0(0))c^ (-2)/ r(1(0,(3))的1级近似 (当r(1(0,(3))远大于KM(0(0))c^ (-2))，并令C”=hC’/(c(rp(0))12), 由 (8.6)   (光子)，有：

(d^2) L(0)/d[角r(0,1)]^2+L(0)

+( KM(0(0))c^(-2)))C”^2 (1+2 KM(0(0))c^(-2))L(0)+…)=0,      (9.5)

在近日点附近，还有：

L(0)= h /(c(rp(0))12),  C”=L(0)(1- KM(0(0))c^(-2)L(0) +…), 再代入上式，即得光子在近日点附近的运动方程：

(d^2)L(0)/d[角r(0,1)]^2+L(0)

+(KM(0(0))c^(-2))L(0)^2 (1-4(KM(0(0))c^(-2)L(0))^2+…)~0,     (9.6)

当KM(0(0))c^(-2)L(0) <<1 (在距引力中心较远处，r(1(0,(3))很大处)并取L(0)的0级近似L0(0),  (9.6)简化为：(d^2) L0(0)/d + L0(0)~0,  由此解得：

L0(0)~cos[角r(0,1)] /R0(0),                                   (9.7)

其中R0(0)是引力中心到光子轨迹的垂直距离。 (9.7)表明：当光子在距引力中心

较远处，其运动轨迹是近似于直线。

当取小量KM(0(0))c^ (-2) L(0)的1级近似，L1(0)，(9.6)简化为：

(d^2) L1(0)/d[角r(0,1)]^2+L1(0)+( KM(0(0))c^ (-2))L1(0)^2~0,      (9.8)

取在L(0)的0级近似解, L0(0)，附近的“微扰解”，即取小量L*，并令

L1(0)= L0(0)+L*, 由 (9.7),(9.8)，有：

(d^2)L*/d[角r(0,1)]^2+L*-( KM(0(0))c^(-2))(cos[角r(0,1)]/R0(0))^2~0,    (9.9)

    由此解得光子在近日点附近的轨迹：

L1(0)~cos[角r(0,1)]/R0(0)+(KM(0(0))c^(-2))(1+(sin[角r(0,1)]/R0(0))^2)/3,  (9.10)

表明，当引力不可忽略时，光子在近日点附近的轨迹近似为双曲线的一支，在其渐近线(当[角r(0,1)] =派/2+正小量(0), 取L1(0)=0, r(1(0,(3))趋于无穷大)上，由(9.10)有：

0 ~ cos(派/2+正小量(0))/R0(0)

+(KM(0(0))c^ (-2))(1+(sin(派/2+正小量(0))/R0(0))^2)/3

~正小量(0)+( KM(0(0))c^(-2))2/R0(0)/3, 即有偏转角：

2正小量(0)~-4(KM(0(0))c^(-2))/R0(0)/3,                    (9.11)

 

（未完待续）

 

转载本文请联系原作者获取授权，同时请注明本文来自吴中祥科学网博客。
链接地址：https://blog.sciencenet.cn/blog-226-247539.html

上一篇：甘永超]博友之邀，讨论他对“波粒二象性”最贴近生活的通俗解释。
下一篇：关于“数学”的对话（54）