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创建时空可变系多线矢物理学(4)广义相对论
(接(3))
广义相对论进而指明:由于非惯性牵引运动系 (各牵引运动系之间有相互作用) 中时空的弯曲特性,通常欧基里得平直时空的闵可夫斯基矢量已不适用于时空中的各点。
通常就不得不放弃使用矢量,而采用曲线坐标直接表达时空各点的位置。
广义相对论再利用黎曼时空“度规张量”的各“元”作为参量,类比由库伦(Coulomb)静电定律转变到马克斯威尔(Maxwell)方程组的变换规律,建立相应的运动方程。而由牛顿(Newton)引力定律转变为爱因斯坦(Einstein)引力场方程。用以处理一些按牛顿理论与实测结果显著偏离而长期未能解决的(例如;水星近日
点的进动);或者分别按两种理论,其结果有显著差异且可提出实测检验比较的,精细天体运动引力问题(例如;光子在引力作用下频率的红移和运动方向的偏折)。
后经实测检验,都表明:即使计及狭义相对论的效应,如果不计及时空的弯曲特性,是都不能正确求得大时空范围内非惯性牵引运动系的运动规律。
表明:对于非惯性牵引运动系,狭义相对论都只是在时空弯曲特性可以忽略的近似。而经典力学更只是狭义相对论在3维空间的低速近似。
只有广义相对论,因计及了时空弯曲特性的结果,才都能与实测很好地相符。
最近还由实验卫星 (LAGEOS 1 and 2),直接观测到地球引力在其附近空间造成的弯曲。
从而,充分证实了它的正确性,并使人们对时空特性有了更加全面深入的认识。还为发展天体物理和宇宙学奠定了基础。
但是,广义相对论虽已能解决牛顿引力理论与实测的偏离。
却由于没有相应的矢量表达和矢算工具,特别是,非惯性牵引运动系各类多线矢的微分、偏微分还都与时空联络系数(黎曼-克利斯托夫(Riemann-Christoffel)符号)有关,且各有确定的不同取向的相应组分。
现有的各种数学工具都不能确切地进行4维时空各类多线矢和矢量场间统一的,连续演绎的代数和解析矢算。
以致,甚至作为广义相对论重要基础的爱因斯坦场方程,也只能带有猜测性地由分析度规张量的特性而得到,并不能演绎地导出。且迄今仍仅限于在“引力”这唯一的领域内应用。
并使得处理惯性与非惯性牵引运动,欧基里得与黎曼时空,狭义相对论与广义相对论的问题,从基本逻辑结构开始就采用完全不同的两套方法。造成它们彼此孤立,割裂的错误印象。
这也正是“引力”尚不能与自然界的其他各种力作统一研讨的原因之一。
而且,这种处理方法,又是被表达成在单独坐标系的一堆繁复、难解,而又必须求解,的偏微分方程。人们曾经只注重寻找其解,而忽略研讨其物理意义,造成很难理解的印象。甚至有所谓“全世界仅有几百懂得”的说法,致使其长期受到冷落。
罗杰